开放磁系磁场具有一般磁场的两个重要性质。 开放磁系磁极（1）通过一个不包含电流封闭曲面的总磁通量为零，因为图1中一根磁力线是闭合线，所以进入和穿出场空间某一封闭曲线的磁线条数应相等；同时封闭曲本身由于没有包含电流，也是没有发散磁力线的源，所磁场的散度（介质的导磁系数为1）为零，由于磁场强度H是向量，可以将它分解为沿坐标轴的分H=Hx+Hy+Hz。对于图1的磁极Hz=0。此时磁场的散度为pH=Hx（2）磁场强度 H沿任何闭合线的线积分等于通过该闭合线内各∮上式中 δ 称为磁场强度的旋度（用 rotH表示），它表示环流量对面积的变化程度。当闭合线不包含电流时，δ =0，所以旋度为零，即 rotH=0

（1）用有限差分法并借助电子计算机可以较准确地求解出单

及多丝矩形钢毛周围各点的磁场强度Bx、By和 B值，从而揭

其磁场分布特性。

（2）当钢毛未达磁饱和时，对矩形钢毛其磁场特性只取决于

横切面的几何尺寸；切面的 L/W越大及 W越小，则钢毛磁化

表面的磁场磁力越大。

（3）当钢毛的横切面积一定时，L/W>3的矩形钢毛的磁场磁

比圆形切面钢毛大，因而，当钢毛工作于未饱和磁化状态时，

采用矩形钢毛会更有效。

一般铁磁性物质如磁铁矿等，从宏观结构来看，都是由磁畴

成。磁畴内电子自旋磁矩取向一致，即自发磁化；而各个磁畴

磁矩是指向易磁化方向［图2（a）］，使整个铁磁体不显宏观的

性。当铁磁体置于磁场中被磁化时，各个磁畴的磁矩沿外磁场

向取向［图2（b）］。这相当于许多平行排列的小磁铁。我们知

，两个平行排列的条形磁铁，由于同性极相斥，它们是不稳定

，力图达到反平行排列。铁磁体内各平行排列的磁畴间与条形

铁相似。但由于每一排磁畴都是首尾相接，即异性极相吸引

处于中间部分的磁畴保持稳定状态；但是处于两边的磁畴由于

有首或尾与其他磁畴相吸，结果未与其他磁畴联结的那一端便

性相斥，使磁矩取向分散［图2（b）］。这就减弱整个铁磁体的

化强度，也就等于削弱了外磁场的作用；外磁场被削弱的部分

为消磁场H消。使铁磁体保持最后磁化状态的磁场称为内磁场

有效磁场。