由式（1）可知，如果能知道一定磁势下的螺线管场强H、漏

数σ则可计算出来。为此我们首先来研究铠装螺线管的场

布。图1 场域及边界示意由于螺线管磁体的磁场分布是轴对称的，我们只需取通过对的任一平面（即子午面）进行便可了解其貌，这样就把研场域简化为二维平面场。场域边界为分选腔气隙同激磁线圈与内侧交界处。图1为二维平面场域示意。

图 1可知，ABCD为场域边其中AB和CD为气隙与铁铠的交界面，AC和 BD为线圈和交界面。图中OP为对称轴线。由电磁场基本理论可知，所域内各点均应满足泊松方程。

由表1和图5可见，螺线管中点场强与电流密度成正比。当

匝数和导线规格确定以后，磁势与电流密度有关。因此，根

（1），图5所示直线也可看作磁势与中点场强的关系曲线，

的斜率即为漏磁系数σ。由此我们可以得出结论，当导线规

和线圈几何尺寸一定且铁铠未达饱和时，漏磁系数 σ 为一常

它与电流密度或磁势无关。

当N=2708匝、δ =18cm、I=7A时，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺线管磁系的漏磁系数σ=1.108。

由式（3）看出，当j，λ，a1为定值时，螺线管轴线中点的磁场

度主要与F（α，β）有关，即与螺线管的几何尺寸有关。

作者曾对自己设计的，由16盘小线圈组成的螺线管在不同

度时轴线中点的磁场强度H0进行了测定，结果如图2所示。

螺线管的参数为：a1=4.3cm，α =3，j=828A/cm

2

，λ =

576，每盘小线圈的厚度为2.1cm。

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由图2看出，螺线管轴线中点的磁场强度H0随其长度（β）增

加而增加。在螺线管较短时（β <2），H0增加较快；螺线管较长

时（β>2），H0增加很慢，最后趋于饱和，其值接近0.4πIn（In是

螺线管单位长度安匝数）。这说明螺线管较短时漏磁较多，随着

螺线管的增长，漏磁逐步减少，最终趋于零。