[K]e、[K′]e扩展成N0阶方阵,[A]e、[P]s扩展成N
e
阶列阵后再
加以合并,便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。
式中[K]为扩展后的[K]e和[K′]e合并而成。
这样,我们已将变分问题(5)转化成多元函数极值问题
式(21)。根据函数极值理论,极值存在的必要条件为
J
Ai
=0 (i=1,2,…,N0)
13一章 磁选理论
微细粒高梯度磁选体系的性质和各种相互作用力的复杂性决
了体系颗粒的分散和团聚机理的复杂性。一般的高梯度磁选
中,都需要颗粒能稳定地分散以减少机械夹杂、堵塞的严重性。
近年来,研究分选体系中的颗粒分散和团聚机理,对体系进行强
化分散。
悬浮液的分散和团聚主要受颗粒间相互作用的斥力和引力所
支配,作为颗粒距离函数的总势能变化是衡量悬浮液稳定性的重
要标志。总势能等于或小于零,系统趋于稳定亦即凝聚(或磁凝
聚),大于零表明系统趋于分散状态。
85
最后磁场也趋近均匀。
插入铁芯比未插入铁芯时场强提高的部分就是铁芯贡献的。
由于未插入铁芯前螺线管内腔的磁场是均匀的,插入铁芯后磁场
变得不均匀,磁场强度的变化曲线类似于指数曲线,所以由铁芯
贡献的场强可用磁场的指数方程式表示,即
Hx=H0e
-cx
(9)
式中:Hx———离开铁芯端面x处由铁芯贡献的磁场强度;
图9 86铠装螺线管铁心插入深度6cm时的轴向场强
(a)一端插入铁芯;(b)两端插入铁芯
(9)中的c值,在H0为定值的情况下,可由下式确定
l———两铁芯端面间的距离,cm;