一般铁磁性物质如磁铁矿等，从宏观结构来看，都是由磁畴
成。磁畴内电子自旋磁矩取向一致，即自发磁化；而各个磁畴
磁矩是指向易磁化方向［图2（a）］，使整个铁磁体不显宏观的
性。当铁磁体置于磁场中被磁化时，各个磁畴的磁矩沿外磁场
向取向［图2（b）］。这相当于许多平行排列的小磁铁。我们知
，两个平行排列的条形磁铁，由于同性极相斥，它们是不稳定
，力图达到反平行排列。铁磁体内各平行排列的磁畴间与条形
铁相似。但由于每一排磁畴都是首尾相接，即异性极相吸引
处于中间部分的磁畴保持稳定状态；但是处于两边的磁畴由于
有首或尾与其他磁畴相吸，结果未与其他磁畴联结的那一端便
性相斥，使磁矩取向分散［图2（b）］。这就减弱整个铁磁体的
化强度，也就等于削弱了外磁场的作用；外磁场被削弱的部分
为消磁场H消。使铁磁体保持最后磁化状态的磁场称为内磁场
有效磁场。
磁选过程希望离开磁极表面等距离各点的磁场强度近于相
，使平行于极面运动的所有磁性颗粒都受到均等的磁力，不致
于某些点磁力弱而使磁性颗粒损失于尾矿中。这就要求磁场强
，不随y而变，即磁力线在 y方向上的分布应均匀，这只在 α
随x变才能达到。
为满足上述条件，必须：一，极头形状应按等磁位线决定，
得磁力线垂直极面；第二，极宽与极间隙宽之比要适当。
根据捷尔卡奇等人的研究认为，极头完全按等磁位线决定比
困难。一般可令极头圆弧半径r=0.4S（S———极距），极宽与
间隙宽之比值为1.0耀1.5。
根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和
德华相互作用势能VA：
VT=VR+VA （9
对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展
立了磁絮凝理论模型，其总势能为
VT=VR+VA+Vm （10
中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。
基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到
宜分选的分散状态。
强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的
散作用机理可以归纳为以下几点：
