图2 86圆柱形螺线管端面从内缘到外缘不同距离x的场强变化曲线

铁铠圆筒部分的厚度可按同样方法确定。

对于鞍形铠装螺线管（图3）亦可按磁通连续性原理得到下式

铁铠的尺寸确定后，铁铠内的磁路长度便容易确定，从而铁

铠内的磁势也就可以按式（2）进行计算了。

铠装螺线管的内腔是一均匀磁场，它相当于无限长螺线管

磁场强度为

中：In———螺线管单位长度的安匝数。

螺线管的总安匝数按下式计算

则单位长度的安匝数

［K］e、［K′］e扩展成N0阶方阵，［A］e、［P］s扩展成N

e

阶列阵后再

加以合并，便可得到整个D域内变分问题的具体表达式。

式中［K］为扩展后的［K］e和［K′］e合并而成。

这样，我们已将变分问题（5）转化成多元函数极值问题

式（21）。根据函数极值理论，极值存在的必要条件为

J

Ai

=0 （i=1，2，…，N0）

13一章 磁选理论

使体系中颗粒间的相对加速度和某一方向的相对速度增加，提高

颗粒之间的松散度，使被夹杂的非磁性颗粒从被-捕收的磁性颗粒

群中解离出来。从而大大减小了夹杂现象。中南工业大学研制的

实验室型振动高梯度磁选装置有两种，一种是电磁振动高梯度磁

选装置。该装置在分选盒外围上套上一个交流线圈，工作时，借

助交变磁场和恒定磁场的相互作用使分选盒振动。利用这种装置

对瑶岗仙高锡钨细泥、栗木锡矿钽铌细泥进行了试验研究，均取

得了良好的指标，达到了有效地消除机械夹杂的目的。