σ之所以难确定，归根到底是由于在给定磁势的条件下，难

计算铠装鞍形线圈的气隙场强，本文作者在场论研究的基础

，率先采用有限元数值方法计算铠装鞍形线圈分选空间的场

，并获得了满意的结果。

在满足工程设计精度要求的条件下，从分选空间中部取一横

面进行研究，并且忽略边缘效应的影响，把所研究的场域简化

二维平面场，又由于场强分布的对称性，可以只取中部横截面

一半进行研究。

图2表示所论平面闭合场域，ABCD为场域边界，AFED内为

磁线圈，BC为中部横截面的中心线，AB、CD及 DA为气隙和

磁线圈与铁铠的分界线。由场论理论可知，场域内各点均应满

泊松方程。

在图1的磁选机中，两个磁系完全相同，故只计算一个；

系都有上下两个分选空间。分选环内装波浪板作聚磁介质

5块，每两块间的缝隙为2mm，共有4条缝隙，靠近分选

壁的波浪板与分选环内外壁紧密接触，无缝隙，故分选空

隙为4×2=8mm。分选环内外壁与磁极头间的间隙各为

，共4mm；上下两个分选空间的总间隙δ 为（8+4）×2=

=2.4cm。为了使总磁势有所富余，取K=0.3，此时总磁势

（IN）总 

现设计一实验室型螺线管磁系，其内半径r1=3cm，α=3，

2，G=0.179，F（α，β）=1.79，要求场强 H0=25000Gs，螺

工作温度60℃，铜的电阻率ρ=2×10

圆柱形螺线管磁系的铁铠一般分两部分，即圆柱筒和上下

。两者厚度的计算方法不同，需要分别计算。关于铁铠厚度的

算尚无成熟的公式。本文提出了它们的计算公式及详细推导