此式说明，消磁场与磁化强度成正比，而磁化强度由各磁畴

磁度决定。如果磁畴的磁度愈大，则处于两边的磁畴

性极互相排斥的力就愈大，使磁矩取向愈分散，消磁场就

大。

消磁场与铁磁体相对尺寸的关系是用消磁系数 N来表示。N

铁磁体相对尺寸 槡l/S的函数，其中l———铁磁体的长度；S———

磁体的断面积。

兹以图3说明N与 槡l/S的关系。

细长条形铁磁体，由于处于两边的磁畴少，消磁作用很弱。

圆柱形铁磁体处于两边的磁畴较多，故消磁作用很强。与短圆

直径相同的长圆柱（认为比细长条长很多），处于两边的磁畴数

短圆柱的相同，其消磁作用似乎亦应与短圆柱的相同；但是由

长圆柱很长，磁矩取向分散的磁畴与取向不分散的相比毕竟还

少数，因此它的消磁作用不仅不与短圆柱相同，反而会比细长

弱。

对于高锡 钨细泥，不振动与振动相比，在两者回收率相近时，振动可使精

矿品位含 WO3 由 59.4%提高到 63.0%，含锡由 1.2%降到

0.48%。对钽铌细泥，在回收率相近时，振动使钽铌精矿品位含

（Ta，Nb）2O5由1.029%提高到1.847%

［13］

。近年来又用振动高

梯度磁选对浮选难处理的有色金属硫化矿浮选混合精矿（如

Cu-Mo、Cu-Zn、Cu-Pb、Cu-Bi、Cu-As等）的分选进行了研

究

［14］

，均取得了较满意的结果。

上式为以各节点矢量磁位为未知数的多元线性方程组，解此

程组便可求得各节点矢量磁位 A的数值解。再根据场强 B与

位A之间的关系，便可求得所论场域内各点的场强B值。

3 漏磁系数σ计算的预估反算法

及磁势的设计计算

由式（1）可推得漏磁系数σ

σ=

0.4πIN

Hδ

（23）

可见对一设定的磁系，可采用所述有限元法求得其场强H，

后按式（23）便可算出漏磁系数 σ。因此在设计螺线管磁系时，

们可按以下步骤来进行漏磁系数计算和螺线管磁势的计算。计

算时，通常工作气隙高度 δ、工作空间的大小及气隙所要求的场

强H0是预先给定的。

23